SciPy - 科学计算库（上）

一、实验说明

SciPy 库建立在 Numpy 库之上，提供了大量科学算法，主要包括这些主题：

• 特殊函数 (scipy.special)
• 积分 (scipy.integrate)
• 最优化 (scipy.optimize)
• 插值 (scipy.interpolate)
• 傅立叶变换 (scipy.fftpack)
• 信号处理 (scipy.signal)
• 线性代数 (scipy.linalg)
• 稀疏特征值 (scipy.sparse)
• 统计 (scipy.stats)
• 多维图像处理 (scipy.ndimage)
• 文件 IO (scipy.io)

在本实验中我们将了解其中一些包的使用方法。

（ps：因本节只讲工具的用法，对这些科学主题不展开讨论，所以根据自己所学的知识挑选食用就好了，强迫症不要纠结哈～）

1. 环境登录

无需密码自动登录，系统用户名shiyanlou

2. 环境介绍

本课程实验环境使用Spyder。首先打开terminal，然后输入以下命令：

spyder -w scientific-python-lectures 

关于Spyder的使用可参考文档：https://pythonhosted.org/spyder/

本实验基本在控制台下进行，可关闭其余窗口，只保留控制台。如需要调出窗口，可以通过 view->windows and toolbar 调出。比如希望在py文件中编写代码，可以 view->windows and toolbar->Editor 调出编辑器窗口。

二、实验内容

让我们先导入必要的库

from numpy import * from scipy import * 

特定函数

在计算科学问题时，常常会用到很多特定的函数，SciPy 提供了一个非常广泛的特定函数集合。函数列表可参考：http://docs.scipy.org/doc/scipy/reference/special.html#module-scipy.special

为了演示特定函数的一般用法我们拿贝塞尔函数举例：

# # The scipy.special module includes a large number of Bessel-functions # Here we will use the functions jn and yn, which are the Bessel functions # of the first and second kind and real-valued order. We also include the # function jn_zeros and yn_zeros that gives the zeroes of the functions jn # and yn. # %matplotlib qt from scipy.special import jn, yn, jn_zeros, yn_zeros import matplotlib.pyplot as plt n = 0 # order x = 0.0 # Bessel function of first kind print "J_%d(%f) = %f" % (n, x, jn(n, x)) x = 1.0 # Bessel function of second kind print "Y_%d(%f) = %f" % (n, x, yn(n, x)) => J_0(0.000000) = 1.000000 Y_0(1.000000) = 0.088257 x = linspace(0, 10, 100) fig, ax = plt.subplots() for n in range(4): ax.plot(x, jn(n, x), label=r"$J_%d(x)$" % n) ax.legend(); fig 

# zeros of Bessel functions n = 0 # order m = 4 # number of roots to compute jn_zeros(n, m) => array([ 2.40482556, 5.52007811, 8.65372791, 11.79153444]) 

积分

数值积分: 求积

 被称作 数值求积，Scipy提供了一些列不同类型的求积函数，像是 quad, dblquad 还有 tplquad 分别对应单积分，双重积分，三重积分。

from scipy.integrate import quad, dblquad, tplquad 

quad 函数有许多参数选项来调整该函数的行为（详情见help(quad)）。

一般用法如下:

# define a simple function for the integrand def f(x): return x x_lower = 0 # the lower limit of x x_upper = 1 # the upper limit of x val, abserr = quad(f, x_lower, x_upper) print "integral value =", val, ", absolute error =", abserr => integral value = 0.5 , absolute error = 5.55111512313e-15 

如果我们需要传递额外的参数，可以使用 args 关键字：

def integrand(x, n): """ Bessel function of first kind and order n. """ return jn(n, x) x_lower = 0 # the lower limit of x x_upper = 10 # the upper limit of x val, abserr = quad(integrand, x_lower, x_upper, args=(3,)) print val, abserr => 0.736675137081 9.38925687719e-13 

对于简单的函数我们可以直接使用匿名函数：

val, abserr = quad(lambda x: exp(-x ** 2), -Inf, Inf) print "numerical =", val, abserr analytical = sqrt(pi) print "analytical =", analytical => numerical = 1.77245385091 1.42026367809e-08 analytical = 1.77245385091 

如例子所示，'Inf' 与 '-Inf' 可以表示数值极限。

高阶积分用法类似:

def integrand(x, y): return exp(-x**2-y**2) x_lower = 0 x_upper = 10 y_lower = 0 y_upper = 10 val, abserr = dblquad(integrand, x_lower, x_upper, lambda x : y_lower, lambda x: y_upper) print val, abserr => 0.785398163397 1.63822994214e-13 

注意到我们为y积分的边界传参的方式，这样写是因为y可能是关于x的函数。

常微分方程 (ODEs)

SciPy 提供了两种方式来求解常微分方程：基于函数 odeint 的API与基于 ode 类的面相对象的API。通常 odeint 更好上手一些，而 ode 类更灵活一些。

这里我们将使用 odeint 函数，首先让我们载入它：

from scipy.integrate import odeint, ode 

常微分方程组的标准形式如下:

当

为了求解常微分方程我们需要知道方程  与初始条件 注意到高阶常微分方程常常写成引入新的变量作为中间导数的形式。 一旦我们定义了函数 f 与数组y_0 我们可以使用 odeint 函数：

y_t = odeint(f, y_0, t) 

我们将会在下面的例子中看到 Python 代码是如何实现 f 与 y_0 。

示例: 双摆

让我们思考一个物理学上的例子：双摆

关于双摆，参考：http://en.wikipedia.org/wiki/Double_pendulum

Image(url='http://upload.wikimedia.org/wikipedia/commons/c/c9/Double-compound-pendulum-dimensioned.svg') 

维基上已给出双摆的运动方程:

为了使 Python 代码更容易实现，让我们介绍新的变量名与向量表示法： 

g = 9.82 L = 0.5 m = 0.1 def dx(x, t): """ The right-hand side of the pendulum ODE """ x1, x2, x3, x4 = x[0], x[1], x[2], x[3] dx1 = 6.0/(m*L**2) * (2 * x3 - 3 * cos(x1-x2) * x4)/(16 - 9 * cos(x1-x2)**2) dx2 = 6.0/(m*L**2) * (8 * x4 - 3 * cos(x1-x2) * x3)/(16 - 9 * cos(x1-x2)**2) dx3 = -0.5 * m * L**2 * ( dx1 * dx2 * sin(x1-x2) + 3 * (g/L) * sin(x1)) dx4 = -0.5 * m * L**2 * (-dx1 * dx2 * sin(x1-x2) + (g/L) * sin(x2)) return [dx1, dx2, dx3, dx4] # choose an initial state x0 = [pi/4, pi/2, 0, 0] # time coodinate to solve the ODE for: from 0 to 10 seconds t = linspace(0, 10, 250) # solve the ODE problem x = odeint(dx, x0, t) # plot the angles as a function of time fig, axes = plt.subplots(1,2, figsize=(12,4)) axes[0].plot(t, x[:, 0], 'r', label="theta1") axes[0].plot(t, x[:, 1], 'b', label="theta2") x1 = + L * sin(x[:, 0]) y1 = - L * cos(x[:, 0]) x2 = x1 + L * sin(x[:, 1]) y2 = y1 - L * cos(x[:, 1]) axes[1].plot(x1, y1, 'r', label="pendulum1") axes[1].plot(x2, y2, 'b', label="pendulum2") axes[1].set_ylim([-1, 0]) axes[1].set_xlim([1, -1]); fig 

我们将在第四节课看到如何做出更好的演示动画。

from IPython.display import clear_output
import time fig, ax = plt.subplots(figsize=(4,4)) for t_idx, tt in enumerate(t[:200]): x1 = + L * sin(x[t_idx, 0]) y1 = - L * cos(x[t_idx, 0]) x2 = x1 + L * sin(x[t_idx, 1]) y2 = y1 - L * cos(x[t_idx, 1]) ax.cla() ax.plot([0, x1], [0, y1], 'r.-') ax.plot([x1, x2], [y1, y2], 'b.-') ax.set_ylim([-1.5, 0.5]) ax.set_xlim([1, -1]) display(fig) clear_output() time.sleep(0.1) fig 

示例：阻尼谐震子

常微分方程问题在计算物理学中非常重要，所以我们接下来要看另一个例子：阻尼谐震子。wiki地址：http://en.wikipedia.org/wiki/Damping

阻尼震子的运动公式：

其中  是震子的位置,  是频率,  是阻尼系数. 为了写二阶标准行事的 ODE 我们引入变量：

:

在这个例子的实现中，我们会加上额外的参数到 RHS 方程中：

def dy(y, t, zeta, w0): """ The right-hand side of the damped oscillator ODE """ x, p = y[0], y[1] dx = p dp = -2 * zeta * w0 * p - w0**2 * x return [dx, dp] # initial state: y0 = [1.0, 0.0] # time coodinate to solve the ODE for t = linspace(0, 10, 1000) w0 = 2*pi*1.0 # solve the ODE problem for three different values of the damping ratio y1 = odeint(dy, y0, t, args=(0.0, w0)) # undamped y2 = odeint(dy, y0, t, args=(0.2, w0)) # under damped y3 = odeint(dy, y0, t, args=(1.0, w0)) # critial damping y4 = odeint(dy, y0, t, args=(5.0, w0)) # over damped fig, ax = plt.subplots() ax.plot(t, y1[:,0], 'k', label="undamped", linewidth=0.25) ax.plot(t, y2[:,0], 'r', label="under damped") ax.plot(t, y3[:,0], 'b', label=r"critical damping") ax.plot(t, y4[:,0], 'g', label="over damped") ax.legend(); fig 

傅立叶变换

傅立叶变换是计算物理学所用到的通用工具之一。Scipy 提供了使用 NetLib FFTPACK 库的接口，它是用FORTRAN写的。Scipy 还另外提供了很多便捷的函数。不过大致上接口都与 NetLib 的接口差不多。

让我们加载它：

from scipy.fftpack import * 

下面演示快速傅立叶变换，例子使用上节阻尼谐震子的例子：

N = len(t)
dt = t[1]-t[0] # calculate the fast fourier transform # y2 is the solution to the under-damped oscillator from the previous section F = fft(y2[:,0]) # calculate the frequencies for the components in F w = fftfreq(N, dt) fig, ax = plt.subplots(figsize=(9,3)) ax.plot(w, abs(F)); fig 

既然信号是实数，同时频谱是对称的。那么我们只需要画出正频率所对应部分的图：

indices = where(w > 0) # select only indices for elements that corresponds to positive frequencies
w_pos = w[indices]
F_pos = F[indices]


fig, ax = subplots(figsize=(9,3))
ax.plot(w_pos, abs(F_pos))
ax.set_xlim(0, 5);

fig

正如预期的那样，我们可以看到频谱的峰值在1处。1就是我们在上节例子中所选的频率。